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{{ébauche|physique des particules}}
{{palette Modèle CGHS}}
En [[physique théorique]], '''le dilaton''' désignait à l'origine un [[champ scalaire]] théorique (comme le photon réfère à un champ électromagnétique) qui apparaît dans la [[théorie de Kaluza-Klein]] - comme le composé <math>g_{55}</math> du [[tenseur métrique]] où « 5 » est la direction circulaire additionnelle - et obéit à une équation ondulaire non homogène, généralisant l'[[équation de Klein-Gordon]], avec un [[champ électromagnétique]] très fort comme source :
 
En [[physique théorique]], le '''dilaton''' désignait à l'origine un [[champ scalaire]] théorique (comme le [[photon]] réfère à un champ électromagnétique).
 
== Historique et contexte ==
En [[physique théorique]], '''leLe dilaton''' désignait à l'origine un [[champ scalaire]] théorique (comme le photon réfère à un champ électromagnétique) qui apparaît dans la [[théorie de Kaluza-Klein]] - {{Incise|comme le composé <math>g_{55}</math> du [[tenseur métrique]] où « 5 » est la direction circulaire additionnelle -}} et obéit à une équation ondulaire non homogène, généralisant l'[[équation de Klein-Gordon]], avec un [[champ électromagnétique]] très fort comme source :
 
:<math> \Box \phi = - \frac{\kappa^2\phi^3}{4} F_{\alpha\beta} F^{\alpha\beta} </math>
 
De plus, dans la [[théorie des cordes]], le dilaton est une particule d'un champ scalaire <math>\phi</math> qui peut être vu comme la [[trace]] du [[graviton]] ; un champ scalaire (suivant l'équation Klein-Gordon) qui vient toujours avec la [[gravité]]. Bien que la théorie des cordes incorpore naturellement la théorie Kaluza-Klein, les théories des cordes [[théorie des perturbations|perturbatrices]], telles que la [[théorie des cordes de type I]], la [[théorie des cordes de type II]] et la [[théorie des cordes hétérotique]], contiennent déjà le dilaton dans le nombre maximal de {{nb|10 dimensions}}. D'autrePar partcontre, la [[théorie M]] enà {{nb|11 dimensions}} n'inclut pas le dilaton dans son spectre.
 
L'[[fonction exponentielle|exponentielle]] de sa [[valeur attendue au vide]] détermine sa [[Constante de couplage (théorie des cordes)|constante de couplage]] <math>g</math>
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:<math>g = \exp(\langle \phi \rangle)</math>
 
Donc la constante de couplage est la variable dynamique dans la théorie des cordes, à la différence du cas de la [[théorie quantique des champs]] où elle est constante. Tant que la [[supersymétrie]] n'est pas brisée, de tels champs scalaires peuvent avoir des valeurs arbitraires (ce sont des [[module]]s). Cependant, la [[brisure de supersymétrie]] crée ordinairement une [[Énergie potentielle mécanique|énergie potentielle]] pour les champs scalaires et les champs scalaires se localisent proches d'un minimum auquel la position devrait en principe être calculable dans la théorie des cordes.
 
== Articles connexes ==
* [[réductionRéduction dimensionnelle]]
* [[gravitéGravité quantique]]
 
{{Palette|Modèle CGHS|Tableau particules}}
== Voir aussi ==
* [[réduction dimensionnelle]]
* [[gravité quantique]]
 
{{Palette|Modèle CGHS|Tableau particules}}
{{Portail|physique}}
 
[[Catégorie:Théorie des cordes]]
[[Catégorie:Particule hypothétique]]
[[Catégorie:Boson]]
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