« Équilibre de phases » : différence entre les versions
Contenu supprimé Contenu ajouté
Ligne 740 :
* <math>\mathcal P_i = \exp \! \left( {\int_{P_i^\text{sat}}^{P} \bar V_i^{\text{l},*} \, \mathrm{d} P \over RT} \right)</math> la correction de Poynting.
Pour une espèce chimique pour laquelle il n'existe pas de pression de vapeur saturante à la température du mélange, la fugacité <math>f_i^{\text{l},*}</math> est fictive et peut être calculée par extrapolation à l'aide d'une [[constante de Henry]] <math>k_{\text{H},i}^\text{l}</math> (déterminée expérimentalement) selon la relation<ref name="Corriou_b-4">{{harvsp|Corriou|id=Corriou_b|1985b|p=4}}.</ref> :
<center>Pour les espèces supercritiques : <math>f_i^{\text{l},*} = {k_{\text{H},i}^\text{l} \over \gamma_i^{\text{l},\infty}}</math></center>
Ligne 752 :
:<math>\phi_i^\text{l} = \gamma_i^\text{l} {f_i^{\text{l},*} \over P}</math>
ce qui permet de calculer un coefficient de fugacité aux basses pressions lorsque l'approche par coefficient d'activité est employé. Pour tout corps <math>i</math>, on définit, à partir de l'égalité des fugacités <math>f_i^\text{g} = f_i^\text{l}</math>, le '''coefficient de partage''' <math>K_i</math><ref name="Vidal-183-187"/> :
{|border="1" cellpadding="5" style="text-align:center;" align="center"
| |||