« Trou noir de Kerr-Newman » : différence entre les versions
m →Cas limites : réf. |
m →Métrique de Kerr-Newman : corr. de l'erreur dans le n° du chapitre |
||
Ligne 11 : | Ligne 11 : | ||
Le trou noir de Kerr-Newman est décrit par la [[métrique (physique)|métrique]] du même nom{{sfn|Hakim|2001|p=233}}. |
Le trou noir de Kerr-Newman est décrit par la [[métrique (physique)|métrique]] du même nom{{sfn|Hakim|2001|p=233}}. |
||
En [[coordonnées de Boyer-Lindquist]]{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.| |
En [[coordonnées de Boyer-Lindquist]]{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.|33}}, {{§|33.2}}|p=877}}, celle-ci s'écrit : |
||
:<math>\mathrm ds^{2}=-\frac{\Delta}{\rho^{2}}\left(\mathrm dt-a\sin^{2}\theta\,\mathrm d\phi\right)^{2}+\frac{\sin^{2}\theta}{\rho^{2}}\left[\left(r^{2}+a^{2}\right)\mathrm d\phi-a\,\mathrm dt\right]^{2} +\frac{\rho^{2}}{\Delta}\mathrm dr^{2}+\rho^{2}\mathrm d\theta^{2}</math>{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.| |
:<math>\mathrm ds^{2}=-\frac{\Delta}{\rho^{2}}\left(\mathrm dt-a\sin^{2}\theta\,\mathrm d\phi\right)^{2}+\frac{\sin^{2}\theta}{\rho^{2}}\left[\left(r^{2}+a^{2}\right)\mathrm d\phi-a\,\mathrm dt\right]^{2} +\frac{\rho^{2}}{\Delta}\mathrm dr^{2}+\rho^{2}\mathrm d\theta^{2}</math>{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.|33}}, {{§|33.2}}|p=877 (33.2)}}, |
||
où : |
où : |
||
:<math>\Delta\equiv r^{2}-2Mr+a^{2}+Q^{2}</math>{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.| |
:<math>\Delta\equiv r^{2}-2Mr+a^{2}+Q^{2}</math>{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.|33}}, {{§|33.2}}|p=877 (33.3a)}} |
||
et : |
et : |
||
:<math> \rho^{2}\equiv r^{2}+a^{2}\cos^{2}\theta</math>{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.| |
:<math> \rho^{2}\equiv r^{2}+a^{2}\cos^{2}\theta</math>{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.|33}}, {{§|33.2}}|p=877 (33.3b)}} |
||
et finalement : |
et finalement : |
||
:<math>a\equiv\frac{J}{M}</math>{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.| |
:<math>a\equiv\frac{J}{M}</math>{{sfn|Misner|Thorne|Wheeler|1973|loc={{chap.|33}}, {{§|33.2}}|p=877 (33.4)}}, |
||
où ''M'' est la masse du [[trou noir]], ''J'' est le [[moment angulaire]] et ''Q'' la [[charge électrique]] et où les [[Système d'unités géométriques|unités géométriques]] ont été utilisées (c'est-à-dire que les constantes comme la [[vitesse de la lumière]] et la [[constante gravitationnelle]] sont égales à 1). |
où ''M'' est la masse du [[trou noir]], ''J'' est le [[moment angulaire]] et ''Q'' la [[charge électrique]] et où les [[Système d'unités géométriques|unités géométriques]] ont été utilisées (c'est-à-dire que les constantes comme la [[vitesse de la lumière]] et la [[constante gravitationnelle]] sont égales à 1). |
Version du 6 juillet 2019 à 12:24
En astronomie, un trou noir de Kerr-Newman est un trou noir de masse avec une charge électrique non nulle et un moment cinétique également non nul.
Historique
Le trou noir de Kerr-Newman[1],[2] (en anglais : Kerr-Newman black hole)[2] est ainsi désigné en l'honneur du physicien Roy Kerr, découvreur de la solution de l'équation d'Einstein dans le cas d'un trou noir en rotation non chargé, et Ezra T. Newman, codécouvreur de la solution pour une charge non nulle, en [2],[3],[4].
Métrique de Kerr-Newman
Le trou noir de Kerr-Newman est décrit par la métrique du même nom[5].
En coordonnées de Boyer-Lindquist[6], celle-ci s'écrit :
- [7],
où :
et :
et finalement :
- [10],
où M est la masse du trou noir, J est le moment angulaire et Q la charge électrique et où les unités géométriques ont été utilisées (c'est-à-dire que les constantes comme la vitesse de la lumière et la constante gravitationnelle sont égales à 1).
Cas limites
Lorsque , la métrique de Kerr-Newmann se réduit à métrique de Kerr[11] ; lorsque , elle se réduit à la celle de Reissner-Nordström[11] ; et, lorsque , elle se réduit à la celle de Schwarzschild[11].
Lorsque , le cas se réduit à la métrique d'un espace de Minkowski vide, mais dans des coordonnées sphéroïdales peu habituelles.
De la même manière que la métrique de Kerr, celle de Kerr-Newmann décrit un trou noir seulement lorsque .
Intérêts
Le résultat de Newmann représente la solution la plus générale de l'équation d'Einstein pour le cas d'un espace-temps stationnaire, axisymétrique, et asymptotiquement plat en présence d'un champ électrique en quatre dimensions. Bien que la métrique de Kerr-Newmann représente une généralisation de la métrique de Kerr, elle n'est pas considérée comme très importante en astrophysique puisque des trous noirs « réalistes » n'auraient généralement pas une charge électrique importante.
Notes et références
- Riazuelo 2018, p. 68.
- Taillet, Villain et Febvre 2013, p. 700, col. 1.
- Léauté 1977, p. 172.
- Newman et al. 1965.
- Hakim 2001, p. 233.
- Misner, Thorne et Wheeler 1973, chap. 33, § 33.2, p. 877.
- Misner, Thorne et Wheeler 1973, chap. 33, § 33.2, p. 877 (33.2).
- Misner, Thorne et Wheeler 1973, chap. 33, § 33.2, p. 877 (33.3a).
- Misner, Thorne et Wheeler 1973, chap. 33, § 33.2, p. 877 (33.3b).
- Misner, Thorne et Wheeler 1973, chap. 33, § 33.2, p. 877 (33.4).
- Misner, Thorne et Wheeler 1973, chap. 33, box 33.2, I, C, p. 878.
Voir aussi
Bibliographie
- [Newman et al. 1965] (en) E. T. Newman, R. Couch, K. Chinnapared, A. Exton, A. Prakash et R. Torrence, « Metric of a rotating, charged mass » [« Métrique d'une masse chargée en rotation »], J. Math. Phys., vol. 6, no 6, , art. no 10, p. 918-919 (DOI 10.1063/1.1704351, Bibcode 1965JMP.....6..918N, résumé).
- [Damour 2005] Th. Damour, « Relativité générale », dans A. Aspect, F. Bouchet, É. Brunet et al. (av.-prop. de M. Leduc et M. Le Bellac), Einstein aujourd'hui, Les Ulis et Paris, EDP Sciences et CNRS, coll. « Savoirs actuels / Physique », , 1re éd., 1 vol., VIII-417, ill., 24 cm (ISBN 2-86883-768-9 et 2-271-06311-6, EAN 9782868837684, OCLC 61336564, BNF 39916190, SUDOC 083929657, présentation en ligne, lire en ligne), chap. 6, p. 267-380.
- [Hakim 2001] R. Hakim, Gravitation relativiste, Les Ulis et Paris, EDP Sciences et CNRS, coll. « Savoirs actuels / Astrophysique », , 2e éd. (1re éd. ), 1 vol., XV-310, ill., 24 cm (ISBN 2-86883-370-5 et 2-271-05198-3, EAN 9782868833709, OCLC 50236119, SUDOC 060559675, présentation en ligne, lire en ligne).
- [Léauté 1977] B. Léauté, « Électromagnétisme dans l'espace-temps de Kerr », Ann. Inst. Henri-Poincaré, sect. A : phys. théor., vol. XXVII, no 2, , art. no 3, p. 167-173 (lire en ligne).
- [Misner, Thorne et Wheeler 1973] (en) Ch. W. Misner, K. S. Thorne et J. A. Wheeler, Gravitation [« Gravitation »], San Francisco, W. H. Freeman, hors coll., , 1re éd., 1 vol., XXVI-1279, ill., 26 cm (ISBN 0-7167-0334-3 et 0-7167-0344-0, EAN 9780716703440, OCLC 300307879, BNF 37391055, Bibcode 1973grav.book.....M, SUDOC 004830148, lire en ligne).
- [Riazuelo 2018] A. Riazuelo (préf. de R. Lehoucq), Les trous noirs : à la poursuite de l'invisible, Bruxelles, De Boeck Sup., coll. « Sciences et plus », , 2e éd. (1re éd. ), 1 vol., XIV-223, ill., 21 cm (ISBN 978-2-8073-1558-7, EAN 9782807315587, OCLC 1024316433, SUDOC 224520024, présentation en ligne, lire en ligne).
- [Taillet, Villain et Febvre 2013] R. Taillet, L. Villain et P. Febvre, Dictionnaire de physique, Bruxelles, De Boeck Sup., hors coll., (réimpr. ), 3e éd. (1re éd. ), 1 vol., X-899, ill., 24 cm (ISBN 978-2-8041-7554-2, EAN 9782804175542, BNF 43541671, SUDOC 167932349, lire en ligne), s.v.trou noir de Kerr-Newman, p. 700, col. 1.
Articles connexes
Liens externes
- (en) Kerr-Newman Black Hole, sur le site de scienceworld.